李书岚, 蒲志林
(四川师范大学 数学科学学院, 四川 成都 610066)
本文研究如下带扩散项的广义Cahn-Hilliard方程的初边值问题
(x,t)∈Ω×R+,
(1)
(2)
u|t=0=u0,
(3)
其中,Ω⊂Rn(n=1,2,3)是有界正则区域,且具有光滑边界Γ,ν为边界上的单位外法向量,Δ为Laplace算子,f(u)为一对数型函数F(u)的导数,g(u)称为扩散项.
在方程(1)中,若g(u)=0,则称其为Cahn-Hilliard方程(简称CH方程),是数学物理上一类重要的非线性偏微分方程,它描述了与相分离过程相关的两相系统的重要定性特征.1958年,Cahn和Hilliard[1]首次基于热力学提出了相关模型,近几十年来,国内外众多学者对其进行了广泛研究,尤其是解的存在性、唯一性、正则性,以及相关动力系统的渐近性等[2-5].
然而,目前在Neumann边界条件下对带一般的非线性扩散项的CH方程的研究相对较少,为了增加此类数学模型的适用范围,并推广一些已有结果,本文将在现有研究基础上对具有更一般非线性扩散项的方程(1)~(3)进行解的先验估计,得到弱解的存在唯一性,进而还得到解的相关正则性.
f′(s)≥-c0,c0≥0,s∈R,
(4)
f(s)s≥c1F(s)-c2,F(s)≥-c3,
c1>0,c2,c3≥0,s∈R,
(5)
|f(s)|≤F(s)+c, ∀>0,s∈R, (6)
(7)
g′(s)≥-c4,c4≥0,s∈R,
(8)
|g(s)|≤c5(1+|s|2q+2),s∈R,
(9)
其中p≥2q+1.由于4q+4≤2p+2,则有
∀>0,s∈R.
(10)
令H=L2(Ω),V=H1(Ω),且定义〈u〉为空间平均,表示为
证明首先证明存在性.为了得到解的存在性,先要得到uN与N无关的先验估计.以下用到的所有常数都是与N无关.考虑如下近似问题,其中N∈N,
(x,t)∈Ω×R+,
(11)
uN|t=0=u0.
首先,在Ω上对(11)式进行积分可得
(12)
等价地,上式可以写成下面的形式
(13)
其中根据假设(4)和插值不等式可得
(15)
再由假设(9)和Young不等式可得
(16)
′>0,
(17)
根据(14)~(17)式可得
(18)
将〈uN〉与(12)式做内积可得
c‖g(uN)‖L1(Ω)|〈uN〉|,
(19)
根据连续嵌入L2(Ω)⊂L1(Ω)可得
(20)
将(18)和(20)式相加可得
∀′>0.
(21)
(22)
其中
((f(uN),uN))-((f(uN),〈uN〉)),根据假设(5)式可得
((f(uN),〈uN〉))≤c‖f(uN)‖L1(Ω)|〈uN〉|,根据假设(6)式可得
‖f(uN)‖L1(Ω)≤
再根据假设(5)和(7)式可得F有界,则有
(23)
由(22)~(23)式可得
(24)
将(21)和(24)式相加可得
根据连续嵌入L4q+4(Ω)⊂L2(Ω),q≥1,再根据假设(10)则有
(25)
其中
(26)
c‖f(uN)‖L1(Ω)‖g(uN)‖≤
c‖g(uN)‖2+c′,
(27)
(28)
根据(25)~(28)式可得
(30)
(31)
其中
(33)
(34)
根据(30)~(35)式和(20)式,结合假设(10)可得
>0.
(35)
(36)
其中
(38)
(39)
由(36)~(39)式可得
(40)
并且
(41)
根据(40)和(41)式,结合前面的估计可得f(uN)在L2(0,T;L2(Ω))中有界.
接下来,根据上述的先验估计结果,结合标准的Aubin-Lions紧性结果,当N→+∞时可得
uN→u在L∞(0,T;H1(Ω))中弱收敛,uN→u在L2(0,T;H2(Ω))中弱收敛;
uN→u在L2(0,T;L2(Ω))中几乎处处成立;
uN→u在L4q+4(0,T;L4q+4(Ω))中弱收敛;
线性部分的估计可以直接得到,然后考虑非线性项,根据勒贝格控制收敛定理,再由先验估计已知f(uN)在L2(0,T;L2(Ω))中一致有界,则可以得到f(uN)在L2(0,T;L2(Ω))中收敛于f(u).同样由于先验估计(16)式可得g(uN)在L∞(0,T;L2(Ω))⊂L2(0,T;L2(Ω))中一致有界,则g(uN)在L2(0,T;L2(Ω))中收敛于g(u),则解的存在性得证.
〈f(u1)-f(u2)〉+(-Δ)-1(g(u1)-
g(u2)-〈g(u1)-g(u2)〉)=0,
(42)
在Ω对方程(1)~(3)积分可得
(43)
f(u2),u))-((f(u1)-f(u2),〈u〉))+
(((-Δ)-1(g(u1)-g(u2)-
(44)
其中
((f(u1)-f(u2),u))≥-c0‖u‖2≥
因此
|((f(u1)-f(u2),〈u〉))|≤
同样
|((g(u1)-g(u2)-〈g(u1)-g(u2)〉,
将〈u〉与(43)式做内积可得
根据(44)~(45)式,运用插值不等式‖u‖2≤‖▽u‖‖u‖-1可得
根据Gronwall引理可得
‖u1(t)-u2(t)‖-1≤c‖u1,0-u2,0‖-1,c>0,t∈[0,T].
由此可知u1(t)=u2(t),则解的唯一性得证.
定理 2.1关于方程(1)~(3)的解u满足
∀r
证明方程(13)可写成如下形式
(46)
将(46)式对时间求偏导可得
(47)
其中根据假设(8)和连续嵌入H2(Ω)⊂L∞(Ω)有
根据插值不等式可得
同时还可以得到(48)式右边两项是有上界的.最后根据Gronwall引理可得
∀r