磁矩_参考网

表面装饰类石墨烯纳米粒子的磁性

围可能会产生局域磁矩。基于第一性原理计算,Zhang等[11]预测石墨烯上装饰的5d过渡金属会呈现出一类独特的杂化体系,外加电场可以有效地控制其拓扑输运效应,从而使得这类材料的自发磁化方向被调控。Liu等[12]研究硅掺杂具有不同边缘的石墨烯纳米带的磁学性质,结果表明硅掺杂可以有效地调整系统的带隙和磁性。Si等[13]研究缺陷对石墨烯磁性的影响,发现缺陷的存在可以使石墨烯具有磁性。基于蒙特卡洛模拟方法,Sun等[14]对双层纳米石墨烯的磁性和热力性能进行了

沈阳师范大学学报(自然科学版) 2023年3期2023-10-13

类场矩诱导的可调零场自旋转移力矩纳米振荡器*

垂直磁化的自由层磁矩的零场稳定自激振荡特性的影响.研究结果表明,当类场矩参数与自旋转移力矩参数的比值为负值且其绝对值大于某一数值时,自旋转移力矩纳米振荡器可以实现零场自激振荡,其物理机制可以通过能量平衡方程解释,并且这一临界比值依赖于该系统的阻尼系数和电流强度.尤其是,自旋转移力矩纳米振荡器的稳定自激振荡频率可以通过类场矩参数与自旋转移力矩参数的比值和电流强度的大小来调节,并且其类场矩的绝对值越大,施加的电流强度越小(大于临界电流强度),则越有利于抑制二次

物理学报 2023年16期2023-09-06

基于面磁矩分布的潜艇磁场计算

量与每个磁偶极子磁矩的定义值，在实际使用时难以量化。为解决简单磁偶极子模型准确度低，磁偶极子阵列与椭球体混合模型计算复杂切量化困难的问题，本文提出一种新的潜艇外空间磁场计算方法，并推导出数学模型，在计算潜艇磁场随着位置、距离等的变化规律时，具有更高的准确度。1 单个偶极子模型磁偶极子是最基本的磁单元，在磁场分析中有着重要的作用，潜艇的磁偶极子模型则是将潜艇对外总磁矩等价于一个位于中心位置的磁偶极子，其磁矩的方向由潜艇的整体磁化方向确定，如图1 所示。单个磁

舰船科学技术 2023年6期2023-05-05

电场和应力作用下氮钝化扶手型氧化锌纳米带的电子结构和磁特性

带具有磁性，并且磁矩随纳米带宽度的增加而增加。大量研究表明，掺杂、缺陷、吸附、边缘钝化以及施加电场和应变等都可以显著改变纳米带的电子结构和性能[14‑19]。Abbas等[20]研究了氢(H)和镁(Mg)原子钝化的 Z‑ZnONRs的态密度(DOS)，结果表明，随着Z‑ZnONRs宽度的增加带隙减小。Shaheen研究小组对ZnO纳米带进行了功能化研究[21‑23]：将过渡金属Pt、Pd、Fe、Ag、Au作为催化剂添加到ZnO纳米带上，并测试其对H2、H2

无机化学学报 2023年2期2023-02-27

基于标准磁块模型的赤道作图法误差分析

[3]多用于试件磁矩的预测和量级评估；球面作图法需测量获取卫星包络球面上大量磁场数据，试验精度相对高，但该方法的磁测试工艺流程要求对卫星执行翻转操作，存在安全风险；相较而言，赤道作图法[4]是卫星磁试验中最经典且安全的测试方法。需要指出的是，作图法测试布局对卫星尺寸和传感器测试距离的比例有特殊要求。其他方法，如动态环路法[5]、欧拉方法[6]等，多用于小型试件的磁矩测量和磁矩分析，且：动态环路法易受卫星外形影响，对环路线圈尺寸变化有一定的要求；欧拉方法仅对

航天器环境工程 2022年6期2023-01-03

磁矩测量标准化研究

41004）引言磁矩是指某一磁性物质磁极化强度的体积积分，是磁性材料的重要性能指标之一。随着磁性材料应用领域越来越广泛，用户对材料的质量要求也越来越高。永磁体在磁场取向成型或充磁过程中，由于磁体密度均匀性、充磁稳定性等原因，各个磁体的磁矩存在着明显差异。若将磁矩不一致的磁瓦装配在永磁电机上，将导致电机受力不均，产生振动、噪声等问题，降低了电机的动力性能，影响了电机的使用寿命。又如手机摄像头中的自动对焦功能是完全由整个驱动器来完成的，因而其所用的磁材磁矩的高

电工材料 2022年6期2022-12-14

金属磁记忆应变诱导磁性变化的原子尺度作用机理*

了轴向拉压作用下磁矩变化计算,初步讨论了原子层面的磁检测技术力磁耦合机理.本文以Fe-C 和Fe-Mn 掺杂体系为例,在更为复杂的拉伸、压缩和剪切加载情形下,深入讨论了α-Fe 材料不同类型原子掺杂体系中磁矩变化等力磁耦合规律机理.结果表明,α-Fe 和掺杂体系在不同类型应变作用下磁矩和能量的变化规律存在不同.结合态密度、能带结构和原子磁矩的详细分析,发现掺杂元素通过影响Fe 原子的磁矩,使掺杂体系能带结构的形貌和态密度的峰值发生改变,进而导致掺杂体系的磁

物理学报 2022年19期2022-10-16

H2和CO分子吸附在Nin(n= 13，19，55)团簇表面的第一性原理研究 *

中。而在计算团簇磁矩时，我们只考虑了原子的自旋磁矩，轨道磁矩的影响并未考虑在内。H2和CO吸附在Nin(n=13，19，55)团簇表面上的吸附能(Eads)用下列公式计算：Eads=Etot-Ecluster-Emolecule其中Etot是CO和H2分子吸附团簇时的总能量，Ecluster是自由团簇的能量，Emolecule是真空中孤立的CO和H2分子的能量。根据此定义，Eads的负值越大表示吸附强度越强。2 结果与讨论2.1 H2和CO分子的吸附2.1

河南工学院学报 2022年2期2022-08-02

由磁矩计算磁场强度的公式在航天器磁矩测量中的应用

距离为，偶极子的磁矩=。2）认为磁场由电流产生，应用毕奥-萨伐尔定律计算电流产生的磁场强度。提出电流环生成磁矩=，其中是通过的电流，是环的面积。这两种论述中的磁矩模型完全不一样：偶极子模型中没有横截面积，电流环模型中没有长度。两模型对近场的计算结果相差甚远，但对远场计算出的场强却十分一致。于是以此为基础将前两种观点结合延伸，整理得到由磁矩计算磁场强度的公式。在由磁矩的偶极子模型和电流环模型推导此公式时，文献[3]的推导过程烦琐低效，文献[4]内有其简洁漂亮

航天器环境工程 2022年2期2022-05-09

晶格均匀体形变对闪锌矿结构CaC和SrC半金属性和磁性的影响

衡晶格时的晶胞总磁矩都是整数，分别为3.00 μB、3.00 μB、2.00 μB和2.00 μB.2018年Hoat等[17]的研究发现，当x取0—1之间的不同值时, KCaC1-xSix(x = 0，0.25，0.5，0.75和1)是自旋向上电子为非金属性的半金属.2018年，Wang等[14]计算四重钙钛矿结构氧化物NaCu3Fe2Os2O12的电子结构，研究结果表明该氧化物是自旋向上电子具有非金属性的半金属.此外，Gao等[18]运用第一性原理研究

原子与分子物理学报 2022年2期2022-03-04

铁单质薄膜磁致伸缩行为与磁矩演化研究

平衡.为研究初始磁矩对铁单质薄膜磁致伸缩的影响，模拟所用模型的初始磁矩方向分别沿z方向(垂直薄膜面)和y方向(平行薄膜面)，然后对其外加沿x、y方向的磁场，改变磁场大小并分别绘制磁致伸缩量随时间的变化曲线图.取曲线趋于稳定之后的数据，绘制不同磁场大小下磁致伸缩散点图，并进行拟合.3 结果与讨论当初始磁矩沿z方向垂直于薄膜平面时，驰豫完成后输出模型文件作为模拟的初始模型，对初始模型外加x、y方向磁场，改变磁场大小并做出磁致伸缩随时间变化曲线图，如图2为模型在

原子与分子物理学报 2022年2期2022-03-04

缺陷对铁单质薄膜磁致伸缩与磁矩演化的影响*

响,并从微观原子磁矩角度解释缺陷对磁致伸缩行为的影响机理.结果表明:缺陷会对其周围的原子磁矩产生影响,从而影响铁单质薄膜磁致伸缩,其中孔洞形缺陷对磁致伸缩的影响较小,裂纹形缺陷对磁致伸缩的影响较大.裂纹的方向会影响铁单质薄膜的磁致伸缩,与磁化方向平行的裂纹会降低材料在磁化方向上由初始状态至磁化达到饱和的最大磁致伸缩量;与磁化方向垂直的裂纹会提高材料在磁化方向上由初始状态至磁化达到饱和的最大磁致伸缩量.1 引言性能优良且成本低廉的铁磁性材料广泛应用于各类工程

物理学报 2022年1期2022-01-19

反常磁矩里的反常

卢昌海μ介子反常磁矩储存环的俯视图。μ介子在环中以将近光速顺时针运行大约500圈以后会产生衰变。μ介子反常磁矩实验将通过测量μ介子衰变的产物（电子）来获得μ介子的磁性。粒子物理学标准模型描述了与电磁力、强作用力、弱作用力三种基本力（没有描述引力）及组成所有物质的基本粒子的所有物理现象，其中的基本粒子又可分为夸克、轻子和传播子三大类。视觉中国❘图μ子反常磁矩是一个很值得关注的前沿物理领域，倘若它果真成为“新物理”的敲门砖，那么这个让物理学家尴尬的粒子就会成为

南方周末 2021-07-012021-07-01

基于磁梯度张量与Levenberg-Marquardt 优化的磁矩计算方法*

重要的物理量就是磁矩[6]。 在排雷或医疗等相关领域中应用磁异常探测技术时，磁矩计算误差引发的一系列偏差很可能会造成无法挽回的严重事故。 磁梯度张量相比于以往的磁场强度包含了更丰富的磁场信息，同时有效地克服了地磁场的影响，成为了国内外研究的热点[7-8]。周建军[9]从磁性产生机理出发，推导了铁磁体磁矩计算公式，该方法使用起来较为繁琐，且仅适用于粗略估算。 Shutyǐ[10]对具有偶极磁矩的三球体和四球体系统进行了数值分析，研究了控制由交变磁场的幅值或频

传感技术学报 2021年1期2021-04-08

零场下自旋轨道矩驱动垂直磁矩翻转

角动量转移到局域磁矩上，从而实现磁矩有效磁化翻转[4, 5]。此后，基于自旋转移矩效应的磁随机存取存储器(STT-MRAM)应运而生[6]。在此期间，形成了以磁随机存取存储器为核心结构的、具有面内磁各向异性(in-plane magnetic anisotropy，IMA)的磁隧道结(magnetic tunnel junctions，MTJs)。为了进一步提高器件的存储密度，科学家们又开发了以具有垂直磁各向异性(perpendicular magneti

中国材料进展 2021年12期2021-03-18

FeSiBPCu非晶合金磁性的EET理论计算

.5）非晶合金的磁矩进行了简单计算，在电子层次上对非晶合金软磁性能进行研究。1 非晶合金制备实验采用熔体旋淬法制备（Fe0.76Si0.096B0.084P0.06）100-xCux（x=0，0.1，0.3，0.5）非晶合金。原料为高纯度的颗粒状Fe（质量分数99.95%）、块状Fe3P（质量分数99.5%）、块状Si（质量分数99.9%）、片状Cu（质量分数99.9%）以及块状B（质量分数99.9%），按照（Fe0.76Si0.096B0.084P0.0

辽宁科技大学学报 2020年2期2020-07-25

Mn掺杂锶铁氧体SrFe12O19电子结构及磁性的第一性原理研究

的电子结构和原子磁矩有显著影响。当U值为3.7 eV时, 体系由金属性转变为自旋向上带隙为1.71 eV的半导体。原胞总磁矩为40 μB。对于Mn替换掺杂的SrFe12–xMnO19体系, 通过不同占据位能量比较, 当单个Mn原子替换(=0.5)时, Mn离子优先占据Fe(12k)位置; 而当两个Mn原子替换Fe原子(=1.0)时, 两个Mn分别占据Fe (12k)和Fe (2a)位置。Mn掺杂对锶铁氧体的结构影响较小, 但对于体系的总磁矩和电子结构有较明

无机材料学报 2019年10期2019-12-24

基于磁矩分解的运动舰船磁场模型研究

的方法，求出固定磁矩参数和感应磁矩参数。其中固定磁矩是不变的，适应于不同纬度和不同航向，而感应磁矩可以根据不同航向和不同纬度的磁场投影的大小进行调整后精确描述运动舰船磁场的磁性。由此建立舰船磁场能适用于不同航向和不同纬度的数学模型。1 旋转椭球体与磁偶极子混合阵列模型舰船磁场建模等效源中最常见的就是偶极子和旋转椭球体[7-8]，其中包括：均匀磁化的旋转椭球体模型、旋转椭球体阵列模型、磁偶极子阵列模型、旋转椭球体与磁偶极子混合阵列模型。需根据舰船磁场的产生机

数字海洋与水下攻防 2019年3期2019-08-28

低轨微波遥感卫星磁设计及试验验证

0240)航天器磁矩主要由永磁矩(卫星不工作时产生的磁特性)、杂散磁矩(卫星工作时电流产生的磁特性)组成。轨道地磁场产生的感磁矩不构成影响卫星姿态的干扰力矩。因此，卫星磁设计、磁测试通常主要针对永磁矩、杂散磁矩进行。航天器姿轨控系统设计时，必须考虑由于其磁特性(永磁矩及杂散磁矩)和轨道环境磁场相互作用而产生的磁干扰力矩；航天器磁设计、磁试验的主要目的就是净化其磁特性、减少磁矩、从而达到减小其与轨道磁场作用产生的干扰力矩[1]。常规卫星(本文定义为：非高功率

航天器工程 2019年3期2019-07-31

C掺杂ZnO纳米线的磁性研究

析电荷转移和原子磁矩[13].PBE/DND的准确性在前面关于ZnS体材料和纳米线掺杂磁性质研究工作中已经得到检验[5,14-16].3 结果和讨论纯纳米线是从ZnO体材料中沿[0001]方向切割出来的.选择了两种不同尺寸的纳米线.一种纳米线直径约为1.2 nm，超原胞包含48个原子.另外一种纳米线直径约为2.0 nm，超原胞包含108原子.分别记为W1和W2.计算结果表明它们都是直接带隙半导体，带隙分别为1.73和1.38 eV.用一个C原子替代一个O原

原子与分子物理学报 2019年3期2019-07-08

由磁矩计算磁场强度

)0 引言磁学中磁矩的模型有偶极子模型和电流环模型[1]，各模型有自已经典的计算周围磁场强度的方法，但计算复杂，不易使用和推广，所以推导一个统一简单有效的由磁矩计算磁场强度的解析表达式是有意义的。通过对磁矩的2种模型进行推导可得到简单的磁场强度计算公式，这有利于对磁矩周围磁场强度的分析理解和计算。同时如果已知磁矩位置、测点位置和测点的磁场强度，根据表达式可以反推出磁矩的值。1 由磁矩计算磁场强度公式物体磁性能的大小可用磁矩来描述，由磁矩可计算出空间某点Q的

数字海洋与水下攻防 2019年2期2019-06-28

F掺杂四方钙钛矿结构BiFeO3的铁磁性和电子结构第一性原理研究

磁平衡，进而获得磁矩的增加[8]。也有研究人员使用非磁性金属原子Mg替换磁性原子Fe[9]，BiFeO3中原来的磁矩平衡被打破，使体系的磁性明显增加。除Bi位和Fe位的替换掺杂外，采用非金属原子替换BiFeO3的O位也是一种可选择的途径[10]。F作为第七主族元素，具有较高的电负性，化合价态为-1价，用来替代O原子，可以使Fe的价态发生改变，来调节BiFeO3的磁距。实验上，Hu等使用溶胶-凝胶法在BiFeO3中掺入不同比例的F形成BiFeO3-xFx[1

人工晶体学报 2019年4期2019-05-21

铁磁性纳米片间相互作用对其微波磁性的影响

材料科学与工艺 2019年2期2019-05-09

核磁共振陀螺原子核自旋进动的建模与仿真

陀螺以原子核自旋磁矩的Larmor进动为参考基准,通过检测激光测量陀螺载体相对惯性空间转动引起的Larmor进动频率或相位改变,来获取载体的转动角速率或角位移。核磁共振陀螺不包含运动部件,对加速度不敏感,同时具有高精度、小体积、低功耗的优点,是新一代陀螺技术的典型代表[1]。1952年,美国通用电气公司提出利用核自旋角动量的定轴性研制原子自旋陀螺仪。此后,美国Litton公司、Singer-Kearfott公司、Northrop Grumman公司、斯坦福

导航与控制 2018年6期2018-12-14

具有倾斜极化层的自旋阀结构中磁翻转以及磁振荡模式的微磁模拟∗

化结构为:自由层磁矩具有垂直磁各向异性,而极化层具有倾斜的垂直磁各向异性[8].倾斜的极化层磁矩在面内(in-plane,IP)及面外(out-of-plane,OP)均有分量,这为调控磁矩的动力学行为提供了一种新方法,可用来优化微波信号、增强自旋转矩效率以及调控静态与动态的磁模式[8−10]等.近期,一种具有IP和OP分量的双自旋极化层的结构模型已被提出[11−16].在这种器件中,PMA起到了非常重要的作用[17−19].已有研究表明,自旋霍尔效应与D

物理学报 2018年17期2018-09-21

基于电磁力的集群航天器磁矩最优分配*

力的集群航天器的磁矩最优分配问题，是研究如何将控制电流分配到每个航天器的各线圈上，以达到期望控制效果的问题[5]。实现磁矩最优分配，能够有效减少航天器燃料的消耗。目前关于集群航天器的控制研究比较少，关于磁矩分配问题的研究更加缺乏。针对磁矩分配问题，Schweighart[6]提出“自由磁偶极子”概念。自由磁偶极子解法是将电磁编队中一个航天器的磁矩设置为随机非零的数值，再利用牛顿法和同伦延拓法等数值解法，通过磁偶极子间的相互作用力方程组求解其他磁偶极子。该方

航天控制 2018年4期2018-09-01

TMAu5(TM=Y-Cd)团簇稳定结构与电磁特性的第一性原理

u15具有较高的磁矩，它的最高占据分子轨道(HOMO)与最低未占据分子轨道(LUMO)之间的能隙(HOMO-LUMO gap)也较大.文献[13]报道M@Au24(M=V,Cr,Mn,Fe,Co,Ni)的红外光谱相比Au24已经发生了改变.由于独特的物理化学特征，理论上对XAu5也进行了广泛研究.在文献[14]中提到，MgAu5和SAu5的基态为平面三角结构，而AlAu5、SiAu5和PAu5最稳结构更倾向于三维立体结构.阳离子Au5M+(M=Sc,Ti,

四川师范大学学报（自然科学版） 2018年4期2018-07-04

基于磁偶极子磁场分布特征的磁矩方向估算方法

061)0 引言磁矩是描述物体磁特性的一个重要参数，磁矩测量对于卫星的姿态控制[1-2]、磁性目标的消磁及磁防护[3]工作都具有重要的意义。为解决磁性目标磁矩的反演问题，陈进明等[4]利用神经网络优化算法对磁矩反演进行了优化计算，并对反演过程中的鲁棒性较差的现象进行了自适应修正；洪咸东等[5]对水雷磁矩测量过程中的测量误差进行了建模，分析了测量距离、传感器长度以及传感器直径等因素对测量误差的影响；亓亮等[6]利用磁传感器阵列系统测量辐射体的空间磁场分布，然

探测与控制学报 2018年2期2018-05-09

基于立方星的高性能空芯磁力矩器设计

它可以产生较大的磁矩，然而如果三轴同时使用这种磁力矩器，将占用立方星较大的体积。荷兰Hyperion Technologies生产的带芯磁力矩器，它通过加粗其中一个轴的直径来弥补磁芯变短产生的力矩降低。空芯线圈也可以产生磁力矩。文献[9]介绍了TUGSAT-1卫星上使用的空芯磁力矩器，其缺点是产生的磁矩较小。文献[10]介绍了荷兰代尔夫特理工大学研制的Delfi-n3Xt立方星磁力矩器，它采用了2根带芯磁力矩器与1套空心磁力矩器。而将磁力矩器应用于立方星上

西北工业大学学报 2018年1期2018-03-04

立方星带芯磁力矩器多目标优化设计与实现

情况下，如何得到磁矩大而体积小、重量轻、功耗低的带芯磁力矩器这一问题，采用多目标优化的方法进行磁力矩器的设计。首先，按照圆柱型磁芯上缠绕多层漆包线的结构，分别推导了磁矩、功耗与磁芯尺寸、漆包线直径以及绕线匝数之间的数学模型。其次，根据磁矩与功耗的数学模型，在质量与体积均存在约束的情况下，采用遗传算法对磁力矩器进行多目标优化设计。再次，根据带芯磁力矩器的磁感应强度与磁矩之间的关系，设计了磁矩的测试方法。最终，将所设计的参数进行了具体实现。对磁力矩器的测试结果

宇航学报 2017年7期2017-08-11

垂直自由层倾斜极化层自旋阀结构中的磁矩翻转和进动∗

层自旋阀结构中的磁矩翻转和进动∗王日兴1)2)†叶华2)王丽娟2)敖章洪2)1)(湖南文理学院洞庭湖生态经济区建设与发展省级协同创新中心,常德 415000)2)(湖南文理学院电气与信息工程学院,常德 415000)(2017年2月20日收到;2017年3月18日收到修改稿)在理论上研究了垂直自由层和倾斜极化层自旋阀结构中自旋转移矩驱动的磁矩翻转和进动.通过线性展开包括自旋转移矩项的Landau-Lifshitz-Gilbert方程并使用稳定性分析方法,得

物理学报 2017年12期2017-08-07

非掺杂锐钛矿相TiO2铁磁性的第一性原理研究∗

O并不会诱发局域磁矩,VTi可以产生大小为4µB(1µB=9.274×10−21emu,CGS)的局域磁矩,主要分布在其周围的O原子上.这两种缺陷产生局域磁矩的原因在文中做了详细的介绍.此外,由两个VTi诱发的局域磁矩之间的磁耦合相互作用为铁磁耦合,其交换耦合系数J0为88.7 meV,意味着VTi间的铁磁耦合可以持续到室温.虽然VO并不会产生局域磁矩,但是引入VO可以进一步提升两个VTi之间的耦合强度,这可以对非掺杂锐钛矿结构的TiO2体系中铁磁性的来源

物理学报 2017年5期2017-08-01

高压下P4/mmm结构Fe3Co晶态合金的磁性研究

合金Fe3Co的磁矩和电子结构随压力的变化规律.在压力为150 GPa附近出现了考虑电子自旋极化体系相对于不考虑电子自旋极化体系的相对焓差急剧下落后回升的现象，这与Fe2原子与Fe1原子对体系磁矩贡献发生变化的压力区间相对应，说明在150 GPa附近体系的微观磁结构对压力非常敏感，而且体系的基态结构处于不稳定状态.在压力大于700 GPa小于800 GPa区间内，体系的总磁矩线性显著减小，Fe3Co晶态合金的铁磁性坍塌临界压力为850 GPa.铁磁性坍塌；

沈阳化工大学学报 2017年2期2017-07-19

目标磁异常信号特征分析

动，且模拟目标的磁矩方向可能为任意方向。模拟目标的磁矩方位定义为α1，磁探仪探测运动方位定义为α2，利用以下旋转矩阵可将模拟目标三个方向磁矩变换到探测运动方位上。其中，x、y、z为磁探仪运动坐标系中目标所处的方位坐标，即在磁探仪运动坐标系下探头与目标在三轴上的距离。根据以上数学模型，设定各个参数，即可得在任意探测方位下、磁矩处于任意方位的模拟目标磁异常信号。2 数据分析2.1 仿真数据分析实际试验中采用的模拟目标由多片永磁体构成，其磁矩大小和方向均为定值，

声学与电子工程 2016年4期2017-01-20

旋转带电体磁矩的推广的平行轴定理

学讨论旋转带电体磁矩的推广的平行轴定理周国全（武汉大学 物理科学与技术学院，湖北 武汉 430072）首先推导出二阶标量电矩在任意两个平行轴之间的移轴定理（平行轴定理）的最一般的表达形式；再通过旋转带电体的定轴磁矩与其二阶标量电矩的简单比例关系，推导出定轴旋转带电体的磁矩在任意两个平行轴之间的移轴定理的推广形式； 再具体讨论了过电荷中心的轴与其平行轴之间的移轴定理，并特别给出了旋转带电体的磁矩的平行轴定理在如下三种特定情形的具体形式：1）总电荷为零，2）电

大学物理 2016年11期2016-12-10

动态环路法磁矩测量技术试验研究

94）动态环路法磁矩测量技术试验研究刘超波，王斌，易忠，孟立飞，肖琦，代佳龙（北京卫星环境工程研究所，北京100094）动态环路法磁矩测量技术是一种新的磁矩测量技术，为了解其实际性能指标，提出一种可以获得动态环路法测量误差和分辨率的测试方案。利用标准磁体模拟被测物，通过改变标准磁体的位置模拟被测物在任意方向的偏心情况，给出9组被测标准磁体设计方案。通过对比不同标准磁体的磁矩测量结果，得到原理样机在一定误差条件下的磁矩分辨率，并给出提高分辨率的方法。试验结果

中国测试 2016年3期2016-10-17

变频偏振微波场辅助斯托纳粒子磁矩翻转的动力学研究

场辅助斯托纳粒子磁矩翻转的动力学研究陈妍1，王婷1，孙周洲1，2（1.苏州大学物理与光电能源学部；2.苏州大学薄膜材料江苏省重点实验室，江苏苏州215006）文章基于朗道-栗弗席兹-吉尔伯特（Landau-Lifshitz-Gilbert）方程研究了变频偏振微波场辅助斯托纳（Stoner）粒子磁矩翻转的动力学性质。考虑磁单轴各向异性，通过数值模拟研究了磁矩翻转的临界翻转场和对应的微波频率之间的关系。研究表明当偏振微波沿轴、轴两个方向的频率均接近于铁磁共振频

安徽电子信息职业技术学院学报 2016年1期2016-09-13

动态环路法磁矩测量系统标定与误差评估

94）动态环路法磁矩测量系统标定与误差评估刘超波，孟立飞，肖 琦，王 斌，代佳龙（北京卫星环境工程研究所，北京 100094）为保证磁矩和磁心位置测量精度，需要对动态环路法磁矩测量系统进行标定。在分析系统测量误差组成及其影响的基础上，提出了对动态环路法磁矩测量系统标定的方法，即采用以不同大小标准磁体为被测对象的标定方案，利用最小二乘法给出了5个标定系数值。通过测量2组用于模拟真实被测对象的组合磁体，评估了标定后动态环路法磁矩测量系统的实际测量性能。结果表明

航天器环境工程 2016年4期2016-09-09

垂直磁各向异性自旋阀结构中磁性相图

电流密度，可实现磁矩从稳定态到进动态之间的转化，以及在不同稳定态之间的翻转。自旋阀结构；垂直磁各向异性；稳定性分析；自旋转移矩1996年， L Berger和J C Slonczewski在理论上预言了自旋阀结构中的自旋转移效应［1-2］，由于其在信息的存储和处理以及微波激发中具有重要的应用前景，一直以来是学术界研究的热点领域［3-12］。当垂直于具有钉扎层/隔离层/自由层的自旋阀结构施加电流时，局域磁矩和自旋极化电流将产生相互作用，被钉扎层

湖南文理学院学报(自然科学版) 2016年3期2016-08-16

磁针磁矩的测量和耦合磁针的实验研究

0093）﻿磁针磁矩的测量和耦合磁针的实验研究王思慧，刘振宇，江洪建，周 进（南京大学物理学院，江苏南京210093）摘 要：第3届全国大学生物理实验竞赛基础实验题包括3部分：测量磁针处局域磁场水平分量的大小，测量磁针的磁矩和转动惯量以及地磁场中耦合磁针的运动研究.介绍竞赛试题的实验内容并给出解答，分析了参赛学生的实验考试结果.关键词：局域磁场；水平分量；转动惯量；磁矩；耦合振子；耦合磁针本文介绍的是第3届全国大学生物理实验竞赛基础实验试题、解答及分析.实

物理实验 2016年3期2016-05-10

立方星剩磁在轨辨识与主动补偿技术

利用磁强计实现剩磁矩在轨辨识与利用磁力矩器实现剩磁矩主动补偿的新方案：基于磁强计输出和卫星姿态动力学建立了剩磁矩在轨辨识模型，并利用采样滤波器（UKF）提高单磁强计条件下的辨识效果；把控制对象简化成线性定常系统，分析了剩磁干扰力矩对姿态的影响数学模型，并针对磁力矩器和磁强计分时工作的特点，基于叠加性原理提出了基于角速度的剩磁矩主动补偿算法。仿真研究表明，在1000 s内剩磁矩在轨辨识精度为0.001 A·m2量级，主动补偿后，偏航角、滚动角与俯仰角控制误差

中国惯性技术学报 2016年3期2016-04-13

一维三粒子系统的磁化平台与热力学性质研究

一维三粒子系统的磁矩关系式。研究结果表明：粒子之间的交换作用与磁场之间形成竞争，竞争的结果导致磁化过程中出现磁化台阶。台阶处对应的磁矩值与单粒子自旋大小有关，且台阶的宽度会受到交换强度的影响。关键词：伊辛模型；配分函数；磁矩0引言伊辛模型是描绘相邻微观粒子之间相互作用的最简单的物理模型，可以用它来研究系统的相变和临界现象[1-2]。1925年，该模型提出者伊辛采用“组合法”严格求解了一维伊辛模型(经典模型)，后被海森堡证实一维伊辛模型不存在铁磁-顺磁相变。

湖北理工学院学报 2016年1期2016-04-08

CoFeB/MgO磁隧道结的低电流密度磁矩翻转特性

下实现对磁性材料磁矩的有效控制，因而，自旋转移力矩驱动的自旋电子器件引起了人们强烈的关注［3-9］.例如，基于自旋转移力矩效应的新型超高密度磁记录［7-8，10-12］、高频微波发生器［13-16］、逻辑器件［17-19］.特别是，自旋转移力矩驱动的磁性随机存储器具有高读写速度、非易失性、高存储密度等优点，引起人们的广泛兴趣.但是，对于自旋转移力矩驱动的磁性随机存储器，其磁矩翻转所需的临界电流密度在107～108A/cm2量级，此时，随机存储器的存储介质很

深圳大学学报（理工版） 2015年6期2015-11-26

基于磁传感器阵列的电磁辐射体辐射磁矩测量

测系统，常用辐射磁矩来衡量其发射性能，进一步可以估计其作用距离。当发射天线是谐变磁偶极子天线时，其辐射磁矩的基本测量原理和测量方法是利用单个线圈在一定距离处感应的磁场值转换成电压信号进行换算。但在实际测量中，由于电磁干扰、辐射场分布的非均匀性以及测量坐标难以准确确定等因素影响，利用单个线圈测量磁矩存在较大误差，并且对距离的依赖程度很大。海工的任志良等人提出了一种基于三维场的辐射磁矩测量方法［1］，通过在场源径向方向上布放2个磁传感器测量磁场值，进而求出辐射

舰船电子对抗 2015年6期2015-10-13

不同温度下液晶5CB的磁矩研究

度下液晶5CB的磁矩研究何景婷(太原工业学院,山西太原 030008)液晶5CB,一种典型的向列相热致液晶。分子式中具有芳香环,因而具有抗磁性。由于在不同温度下,液晶5CB具有不同的相,本文将分析不同相的液晶在变化的磁场作用下磁矩的变化规律。液晶5CB;磁矩;向列相当物质置于外磁场中,在磁场作用下就会被磁化,我们通常用感生磁矩[1](简称磁矩)来度量物质被磁化的强度.在磁场作用下,当磁矩方向与磁场一致时,表现为顺磁性,当磁矩方向与磁场方向相反时,表现为抗磁

大学物理实验 2015年5期2015-07-02

从量子力学层面上认识，到大学物理层面上理解顺磁性和抗磁性

的：在固有的分子磁矩μm＝0的磁性介质中，分子中的每一个电子的运动都相当于一个圆电流，磁矩为μe.由于电子带负电，电子的角动量L与其磁矩μe方向相反.在外磁场B0中，电子磁矩受到磁力矩MB＝μe×B0的作用，磁矩μe（角动量L）将绕外磁场B0作进动，该进动又相当于一个圆电流，将产生一个附加磁矩Δμe.无论电子运动方向如何，Δμe的方向都与外磁场B0方向相反，即产生了抗磁性的抗磁质；在固有的分子磁矩μm≠0的磁性介质放入外磁场B0中后，分子磁矩μm所受的磁力

物理与工程 2015年6期2015-07-02

地磁场中卫星不侧置态下磁矩测试方法

中有铁磁物质（剩磁矩源）或环电流（杂散磁矩源）时，就会受地磁场的作用，长期累积后对卫星姿态产生影响。因此，必须在卫星发射前测量卫星及其部件的磁性状态（剩磁矩、杂散磁矩）。航天器主要磁矩由剩磁矩、杂散磁矩和感生磁矩构成。轨道地磁场产生的感磁矩不构成姿控的干扰力矩。因此，为此目的的航天器磁矩测试值应不含地磁场产生的感磁矩，所用的测试方法应能满足这一要求。目前国内最常用的是磁场作图法中的近场分析法，航天器置于地磁场中或零磁线圈系统中央的无磁转台上旋转，在至航天器

上海航天 2014年1期2014-12-31

抗磁性的经典模型与计算

场中所产生的附加磁矩。目前关于物质抗磁性的解释主要有电子轨道磁矩的进动理论、感生电场理论以及洛仑兹力的作用等。文献［1］以原子位于轴对称时变磁场的中心为例，描述了原子核外电子在感生电场作用下速度的变化，并计算了电子轨道磁矩的增量（附加磁矩）。然而这个特例不能真实描述外磁场的建立以及物质中原子的位置状态［2］，需要一个一般性的描述才更为合理。文献［3－4］考虑到核外电子受到磁场洛仑兹力的作用，在核外电子轨道不变的前提下，电子运动的速率必然改变，从而解释电子轨

合肥工业大学学报（自然科学版） 2014年10期2014-09-03

Co掺杂（ZnO）12团簇的结构和磁性质

性计算.发现团簇磁矩主要来自Co-3d态的贡献，4s和4p态也贡献了一小部分磁矩.由于轨道杂化，相邻的Zn和O原子也产生少量自旋.Co原子之间的磁性耦合由直接的Co-Co反铁磁耦合和Co和O原子之间通过p-d杂化产生的铁磁耦合这两种相互作用的竞争决定.研究发现外双掺杂团簇存在铁磁耦合，在纳米量子器件有潜在的应用价值.稀磁半导体；团簇；密度泛函理论0 引言ZnO是一种重要的宽禁带半导体材料，室温下禁带宽度为3.37 eV，激子束缚能高达60 meV，具有优良

计算物理 2014年3期2014-04-16

铁磁屏蔽体感应磁场随尺寸的变化规律

作用下，铁磁物体磁矩与外磁场成正比。以椭球体为例，计算了地磁场作用下，铁磁屏蔽体产生的磁矩，并分析了不同尺寸铁磁屏蔽体在测量点处的感应磁场变化规律。感应磁场 磁矩 正比 变化规律0 引言在高精度磁测场合下，背景磁场往往存在因电控设备而产生的环境干扰磁场，从而影响磁测结果的精度。通常可以对电控设备外加铁磁屏蔽体对干扰磁场进行屏蔽，之后只须对铁磁屏蔽体进行感应磁场补偿。对于屏蔽体来说，内径一定的情况下，屏蔽厚度越大，屏蔽效能越好。但屏蔽体变厚，导致了屏蔽体的感

船电技术 2014年8期2014-02-27

合金团簇(FeCr)n中的非共线磁序和自旋轨道耦合效应*

子具有较大的局域磁矩和复杂的成键能力,因此Mn团簇很早便引起了广泛关注[7-14].实验上已经利用激光蒸发合成法合成了不同尺寸的Mn团簇,并测量了其光学性质[7,8].随后,Knickelbein[9]进一步研究了Mn团簇的磁性.理论上对Mn团簇也有较多研究[10-14].特别是Longo等[12,13]认为某些尺寸的Mn团簇具有非共线磁序.而Kabir等[14]的研究则进一步表明随着尺寸的增加,Mn团簇会发生共线磁序向非共线磁序的“相变”.除了Mn团簇外

物理学报 2013年14期2013-09-27

Dy在Nd2Fe14B晶格中的占位及其对Fe原子磁矩影响的第一性原理计算*

4B中Fe的原子磁矩到Tanaka等[4]使用第一性原理研究并计算了Nd2Fe14B和Dy2Fe14B稀土原子的晶格场因子，对Nd2Fe14B化合物的物理本质有了深入认识.从组成元素考虑，影响Nd2Fe14B磁性能的因素有稀土元素[5]、过渡族金属元素[6]以及非金属元素[7]，其中对稀土元素的研究和关注最多.R2Fe14B(R：稀土元素)晶格中稀土元素的晶体学不等价的位置有两个：4f位和4g位，实验测量中可以看到其呈现了不同的磁矩.本文通过在Nd2Fe1

物理学报 2013年11期2013-02-25

Structural,Electronic and Magnetic Properties of the GenEu(n=1-13)Clusters

2-13)团簇的磁矩均为7μB.团簇的总磁矩与Eu原子的4f轨道磁矩基本相等.Ge、Eu原子间的电荷转移以及Eu原子的5d、6p和6s间的轨道杂化可以增强Eu原子的局域磁矩,却不能增强团簇总磁矩.密度泛函理论; GenEu团簇; 生长模式; 磁性O641 been investigated by using the DFT computation[6].The average binding energies of the GenFe clusters a

物理化学学报 2012年7期2012-11-06

压力对Fe16N2结构和磁性的影响

16N2相具有大磁矩以来，许多科技工作者尽其最大的努力去重现这个被报道的大磁矩。许多样品制备技术被采用，诸如离子注入[3]、分子束外延[4－5]和反应溅射[6–9]等。然而他们所报道的α″－Fe16N2相的饱和磁化强度不一致，而是分散在 1788 到 2310emucc－1之间[10－11]。从此，有很多关于Fe16N2相是否具有大磁矩的争论产生。为了解决这一争议，已经进行了许多关于α″－Fe16N2的理论计算。这些计算结果[12－16]表明每个铁原子的理

中国民航大学学报 2011年6期2011-07-31

大磁矩磁力矩器驱动电路的一种设计方案

100190)大磁矩磁力矩器驱动电路的一种设计方案范佳堃,王友平,崔赪旻(北京控制工程研究所,北京 100190)研究了一种1500～2000 A·m2的大磁矩磁力矩器的驱动电路设计方案.电路主要采用脉宽调制+H桥驱动的形式，根据输入信号的不同，输出的激磁电流呈线性变化.针对大磁矩磁力矩器电气参数的特点，建立简化电气模型，确定电气参数值，并提出抑制剩磁矩的方法和使用中的注意事项.该电路功耗小，控制方式简单，通常与大磁矩磁力矩器一同用于大型航天器的姿态控制.

空间控制技术与应用 2010年2期2010-12-11

非相对论近似下的磁矩算符及应用

非相对论近似下的磁矩算符及应用万 猛，高钦翔，杨友昌，潘正坤（遵义师范学院物理系，贵州遵义563002）从夸克流出发，在非相对论近似下推导得出了磁矩算符的具体形式；并以质子磁矩为例，讨论了重子磁矩的计算。磁矩算符；重子磁矩；狄拉克流；轨道角动量强子结构一直是强子物理研究的基本课题，也是物质微观结构研究的前沿和热点问题。1964年Gell-Mann提出的强子结构模型—分数夸克模型[1]，认为SU(3)群的基础表示对应着三种粒子，即u，d，s三种夸克，具有分数

遵义师范学院学报 2010年3期2010-09-01

旋转场作用下Sm-Co/α-Fe双层膜体系的反转特性

换能3部分组成。磁矩从一个稳定状态到另一个稳定状态的变化过程遵循Landau-Lifshitz-Gilbert(LLG)动态方程图1 交换耦合硬/软磁双层膜体系的模型其中:M是磁化强度矢量，ω是旋磁比，α是阻尼系数，有效场Heff定义为自由能的变分提供作用在磁化强度矢量上的实际力矩。模拟基于有限差分的思想，把材料进行适当的网格划分，假定每个网格内磁矩分布是均匀的，给定一初始的磁矩分布，计算每个网格内的有效场并求解Gilbert方程，得到磁化强度矢量的动力学

华东交通大学学报 2010年2期2010-03-23